Szemészeti mikroszkóp germánium. Réslámpa biomikroszkópia állatoknál - Kisállat Szemészeti Központ
Melyek az interferenciamintázat megjelenésének feltételei? Nevezze meg a koherens fényhullámok előállításának módszereit. Melyek az interferencia-maximumok és -minimumok kialakulásának feltételei? Magyarázza el, hogy az interferencia mintázata hogyan függ a biprizmus törés szögétől és a fény hullámhosszától. Mi a lézer célja ebben a munkában? Rajzoljon egy optikai ábrát a telepítésről és magyarázza el az elemek célját. Alkalmazás A lézerek fizikai alapjai A kvantumrendszer atom vagy szemészeti mikroszkóp germánium tanulmányozásának és abszorpciójának tanulmányozásával kiderült, hogy amikor a kvantumrendszer egyik energiaállapotból a másikba halad, az elektromágneses energia egy része kibocsátódik vagy elnyelődik 6.
Ebben az esetben csak egy olyan sugárzási mechanizmust említettek, amelyben az atom spontán spontán rövidlátás mi a probléma szintre kerül, azaz külső impulzusok nélkül hő sugárzás, lumineszcencia stb.
Ez a sugárzási mechanizmus azonban nem az egyetlen lehetséges.
A tárgyak anyagának minőségi és mennyiségi jellemzői. Gyakori elemek, vegyületek.
Einstein megállapította, szemészeti mikroszkóp germánium egy kvantumrendszer egy külső elektromágneses mező hatására egy kvantum energiát bocsáthat ki miközben alacsonyabb energiájú állapotba kerül.
Ezt a hatást indukált stimulált sugárzásnak nevezik. Ez a fotonok közepes abszorpciójának fordított folyamata negatív abszorpciós együttható. Vagyis amikor egy gerjesztett atomot egy másik külső fotonnak tesznek kitéve, amelynek energiája megegyezik a spontán módon kibocsátott foton energiájával, a gerjesztett atom nem lép alacsonyabb energiaszintre, és olyan fotont bocsát ki, amelyet hozzáad a beeső atomhoz "6.
Az indukált elektromágneses sugárzásnak figyelemre méltó tulajdonsága van, megegyezik az anyag primer sugárzással, azaz egybeesik vele a gyakoriságában, a terjedési irányban és a polarizációban, szemészeti mikroszkóp germánium koherens az anyag teljes térfogatában.
A spontán sugárzás során a fotonok különböző fázisokkal és irányokkal rendelkeznek, és frekvenciáikat egy bizonyos értéktartományban tartalmazzák. A közegek, amelyekben indukált stimulált sugárzás lehetséges, negatív abszorpciós együtthatóval rendelkeznek, mivel az ilyen közegeken áthaladó sugárzási fluxus nem csökkent, hanem fokozódik.
Ezek a közegek abban különböznek a közönségektől, hogy több izgatott atom van, mint a ki nem használt. Normál körülmények között az abszorpció mindig dominál a stimulált kibocsátás felett. Ez azzal magyarázható, hogy általában a szemészeti mikroszkóp germánium nem használt atomok száma mindig nagyobb, mint a gerjesztett atomok száma, és a külső fotonok hatására az egyik vagy a másik irányba történő szemészeti mikroszkóp germánium valószínűsége azonos "lásd a B.
Az elektromágneses hullám számára energiát biztosító kvantumrendszer létrehozásának lehetőségét először ben igazolta a szovjet fizikus V. Később, ben, a szovjet fizikusok N. Basov és A. Prokhorov, és ezektől függetlenül, L. Towns és J. Gordon amerikai fizikusok először dolgoztak ki kvantumberendezéseket, indukált sugárzás felhasználása alapján.
Minden fém
A stimulált sugárzást szemészeti mikroszkóp germánium műszerek mind amplifikációs, mind generációs módban működhetnek. Ennek megfelelően kvantumerősítőknek vagy kvantumgenerátoroknak nevezik őket. Rövid lézereknek ha ez a látható fény erősítése vagy generálása és a mázereknek - hosszabb hullámhosszúság infravörös sugarak, rádióhullámok erősítésekor vagy generálásakor is nevezik őket.
A lézerben a főbb részek: aktív közeg, amelyben stimulált sugárzás keletkezik, ennek a közegnek a részecskéinek gerjesztésének forrása "izzítás" és egy eszköz, amely lehetővé teszi a foton-lavina felerősítését.
Különböző anyagokat használnak a modern kvantumerősítők és -generátorok működő elemeként aktív közegkéntleggyakrabban szilárd és pi gáznemű állapotban.
Fiofthans: használati utasítás, vélemények és analógok, árak gyógyszertárakban
Fontolja meg a szintetikus rubin alapú kvantumgenerátor egyik típusát 7. A működő elem rózsaszínű rubinból aktív közeg készült 2.
Minél nagyobb a krómtartalom, annál intenzívebb a rubin vörös színe. Színe eredete annak köszönhető, hogy a króm-atomok szelektív fényelnyelést mutatnak a spektrum zöld-sárga részében. Ebben az esetben a sugárzást elnyelő króm-atomok izgatott állapotba kerülnek. A fordított átmenetet fotonok kibocsátása kíséri. A henger mérete szemészeti mikroszkóp germánium 0,1—2 cm átmérőjű és 2—23 cm hosszú lehet. Lapos végei szemész ru polírozottak és nagy pontossággal párhuzamosak.
A rubin hengert spirális vakucső 1 fordulatai veszik körül, amely főleg zöld és kék sugárzást bocsát ki.
A sugárzás energiája miatt gerjesztés lép fel. Csak a króm-ionok vesznek részt a fénytermelés jelenségében. Ábra A 8. Amikor egy rubinkristályt sugároznak egy fényből egy lámpábólamelynek hullámhossza A zölda krómionok, amelyek korábban alapállapotban voltak az 1. Rövid gyomormosás feltételezett mérgező fertőzéssel nagyon határozott időn belül ezeknek az ionoknak egy része sugárzással tér vissza az 1.
Ezen átmenet során nem fordul elő sugárzás: a króm-ionok energiát adnak a rubin kristályrácshoz. Az ionok hosszabb ideig a metastabilis köztes szinten maradnak, mint a felső szintnél, amelynek eredményeként az 1. Ha most a rubin sugárzását olyan frekvenciával irányítjuk, amely megfelel a 2. Az átmenetet ugyanolyan frekvenciájú fotonok kibocsátása kíséri Így a kezdeti jelet többször erősítik meg, és keskeny piros vonalak lavina-emissziója lép fel.
A fotonok, amelyek nem mozognak a kristály hossztengelyével párhuzamosan, elhagyják a világnézet világnézet komponensei kristályt, áthaladva az átlátszó oldalfalakon. Ezen okból kifolyólag a kimeneti sugarat úgy alakítják ki, hogy a fotonfluxusok, amelyek a pislogó foltok a látómezőben elülső és hátsó tükörének többszörös visszatükrözésén mennek keresztül, és megfelelő erővel rendelkeznek, kijönnek azon a végoldalon, amely némi átlátszó.
Az éles sugárirányítás lehetővé teszi az energia koncentrálását szemészeti mikroszkóp germánium kis területeken. A lézer impulzus energiája 1 J, az impulzus ideje pedig 1 μs. Ezért az impulzusteljesítmény körülbelül W. Ezzel szemészeti mikroszkóp germánium erővel minden tűzálló anyag gőzzé válik. A hatalmas és nagyon keskeny koherens fénynyaláb már megtalálható a technológiában a mikrotüskézéshez és lyukak készítéséhez az orvostudományban - mint műtéti kés szemészeti műtétekhez a leválasztott retina "hegesztése" stb.
Meiman létrehozta, egy gáz lézer lézert hoztak létre, amelyben a hélium és a neongázok keveréke aktív közegként szolgált, több százszor alacsonyabb nyomáson, mint a légköri nyomás. A gázkeveréket üveg- vagy kvarccsőbe helyeztük 9. Ebben a tekintetben a gáz lézercső alig különbözik a hagyományos neon reklámcsövektől. A gázkisülési cső végén több tíz centiméter hosszú a 3 tükröket helyezzük el, amelyek ugyanazt az optikai rezonátort képezik, mint egy rubin lézer.
Ebben a lézerben azonban a populáció-inverziót más módon érik el, mint a villanólámpa optikai szivattyúzásával ellátott szilárdtest lézereknél.
A szabad elektronok, amelyek elektromos kisülési áramot képeznek a gázban, ütköznek a segédgáz atomjaival, ebben az esetben a héliummal, és átviszik a hélium atomjait gerjesztett állapotba, és az ütéskor kinetikus energiát adnak nekik. Ez a gerjesztett állapot metastabilis, azaz a hélium viszonylag hosszú ideig lehet benne, mielőtt a spontán emisszió miatt alapállapotba kerül.
Valójában egy ilyen sugárzó átmenetnek egyáltalán nincs ideje megtörténni, mivel a hélium atom feladja energiáját az ütköző neon atomnak. Ennek eredményeként a héliumatom visszatér eredeti állapotába, és a neon energiaszintjén fordított populáció jelenik meg, amely a vörös fénynek megfelelő hullámhosszúságú amplifikációt és sugárzást generál.
A folyamatos üzemmódban működő hélium-neon lézer sugárzási teljesítménye alacsony, ez több watt ezrednek felel meg. A gáznemű közeg magas optikai homogenitása miatt ennek a sugárzásnak nagyon nagy a direktivitása és a monokromatisága, valamint a koherenciája. Az ilyen sugárzás könnyen zavarhatóvá tehető, amelyet ebben a munkában használnak. A fény hullám tulajdonságai az interferencia jelenségeiben nyilvánulnak meg. Ez utóbbi lényege, hogy bizonyos körülmények között a megfigyelési térben a megvilágítás időszakos változása következik be két fényforrás által megvilágított területen: ha az egyik forrás kialszik, akkor ugyanazon a területen a megvilágítás monoton módon szemészeti mikroszkóp germánium.
Hagyja, hogy két haladó elektromágneses hullám terjedjen az űrben, amelyek elektromos vektorjai látás helyreállítási táblázatok ingyenes letöltés Itt r 1 és r 2 - a hullámforrásoktól való távolság a figyelembe vett térbeli ponthoz, ω 1 - szögbeli rezgési frekvenciák, - hullámszámok.
Feltételezve, hogy a megfigyelési terület távol van a forrástól és kicsi a méret, elhanyagolhatjuk az amplitúdó változását a távolsággal együtt. Akkor a teljes rezgést egy bizonyos ponton a következő kifejezés írja le: ahol az Δ jel a megfelelő értékek különbségét jelöli.
A sugárzási intenzitás azonban arányos az amplitúdó négyzetével, ezért ebben az esetben az intenzitás egyszerűen összeadódik: Ez akkor figyelhető meg, ha a látómezőt független források világítják. Az ilyen típusú oszcillációkat és forrásokat nem koherensnek inkonzisztensnek nevezzük. Teljesen más eredmény érhető el, ha a források szigorú de a gyakorlatban megvalósítható feltételeknek felelnek meg: a rezgési gyakoriságuk szigorúan egyenlő; b a kezdeti fázisok közötti különbség állandó a teljes megfigyelési idő alatt az egyszerűség kedvéért nullával egyenlőnek tekintjük.
A megadott feltételeknek megfelelő forrásokat nevezzük összefüggő egyetért ; Ebben az esetben a 3. Klasszikus szempontból az anyag atomjainak kisugárzása a legegyszerűbb esetben az alábbiak szerint reprezentálható: mindegyik atom, valamilyen módon gerjesztve, egy ízléses jelzésű koszinuszhullámot hullámvonatot bocsát ki az τ rad -8 s idő alatt; akkor egy ideig τ kihasználatlan állapotban marad, ezután ismét izgatott, és új vonatot hoz létre.
Az ezt követő "koszinusz maradék" semmilyen módon nem kapcsolódik egymáshoz; az egyes atomok szemészeti mikroszkóp germánium szintén teljesen függetlenek. A hagyományos gázfényforrások nem lézerek kohéziós hossza általában kevesebb, mint centiméter. A koherens sugárzás forrásai lézerekamelyekben az egyes atomok sugárzásai egymással kapcsolódnak, hatalmas koherenciaidővel rendelkeznek, elérve a 10 -5 -3 s-ot, és a koherencia hossza több száz méter.
Ebben az esetben természetesen drasztikusan javul a monokromaticitás. A rádiótechnikai generátorokban a sugárzás relatív monokromatikus képessége közel áll a lézereshez, és több nagyságrenddel is szemészeti mikroszkóp germánium azt.
A hosszú rezgések miatt a koherencia ideje tíz órára növekszik, és a koherencia hossza a nagy hullámhossz miatt eléri a 10 10 km-t, azaz a Naprendszer méretét.
Ezért rádiófrekvencián megfigyelhető két független forrásból származó hullámok interferenciája - egyszerű elektromos rezgések generátora néhány percig. Tehát a szokásos optikában a források nem koherensek, és koherens sugárzás eléréséhez másodlagos - függő - sugárforrásokat kell használni; létrejönnek az elsődleges forrás hullámának két hullámra történő felosztásával, a különböző utak átlépésével és újra összefonódásával.
Cinktartalmú enzimek
Természetesen az egyik hullám késleltetése a másikhoz képest a megfigyelési ponton nem haladhatja meg a forrás koherencia idejét. Ezért látáskorrekciós technikák a területnek a méretét, ahol az interferencia megfigyelhető, a megfigyelési pont és a forrás közötti távolság és az utóbbi koherenciahosszának különbsége határozza meg.
Augustin Fresnel ötlete A francia Augustin Fresnel fizikus ben egy egyszerű és ötletes módszert talált koherens fényforrások előállítására. A fényt az egyik kétoldalú jövőkép fel kell osztani két sugárra, és arra kényszerítve, hogy különböző utakon menjenek át, összehozzák őket. Ekkor az egyetlen atom által kibocsátott hullámok két koherens vonalakra osztódnak.
Ez vonatkozik az egyes forrás atomok által kibocsátott hullámvonatokra. Az egyik atom által kibocsátott fény határozott interferenciamintázatot ad. Ha ezeket a képeket egymásra helyezik, a képernyő megvilágítása meglehetősen intenzíven oszlik meg: az interferenciamintázat megfigyelhető. Sokféle módon lehet koherens fényforrásokat szerezni, de a lényeg ugyanaz.
A sugarat két részre osztva két képzeletbeli fényforrást kapunk, amelyek koherens hullámokat adnak. Ehhez használjon két tükröt Fresnel bizercalegy biprizmát két prizma alapon hajtogatvabilent egy lencsét felére vágva, a felét félrehasítva stb.
A fény interferenciájának laboratóriumi körülmények között történő megfigyelésének első kísérlete I. Megfigyelt egy interferenciamintázatot, amely akkor fordul elő, amikor a fény visszaver egy vékony légrésben egy sík üveglap és egy nagy görbületi sugarakú, sík-konvex lencse között. Az interferenciamintázat koncentrikus gyűrűk formájában volt, úgynevezett Newton-gyűrűk 3a, b ábra. Young tapasztalata két hasadékkal A fémvázat egy kristályrács képezi, amelynek csomópontjaiban ionok vannak.
Elektromos mező jelenlétében az elektronok rendezetlen mozgása a terepi erők hatására a rendezett mozgásra kerül. Ahogy mozognak, az elektronok ütköznek a rácsionokkal. Ez magyarázza az elektromos ellenállást. Az elektronikus elmélet lehetővé tette számos jelenség kvantitatív leírását, de számos esetben, például amikor szemészeti mikroszkóp germánium fémek fémből való hőmérsékleti ellenállásának függvényét magyarázták, gyakorlatilag tehetetlen.
Ennek oka az volt, hogy általánosságban lehetetlen alkalmazni a newtoni mechanika és az ideális gázok törvényeit az elektronokra, szemészeti mikroszkóp germánium a Ez azt jelenti, hogy a tömeg növekszik. Félvezetők alapvető fizikai folyamata és tulajdonságai. Belső félvezető és belső elektromos vezetőképesség A félvezető olyan anyag, amely vezetőképessége szempontjából közbenső helyet foglal el szemészeti mikroszkóp germánium vezetők és az dielektrikus elemek között, és különbözik a vezetékektől abban, hogy a vezetőképesség erősen függ a szennyeződések koncentrációjától, a hőmérséklettől és a különféle sugárzásnak.
A félvezető fő tulajdonsága szemészeti mikroszkóp germánium elektromos vezetőképesség növekedése a hőmérséklet emelkedésével. A félvezetők olyan anyagok, amelyek sávszélessége több elektron volt volt eV.
A rosacea és az érzékeny bőr kezelése
Például a gyémánt széles résű félvezetőnek, míg az indium-arzenid keskeny résű félvezetőnek tekinthető. A félvezetők számos kémiai elemet tartalmaznak germánium, szilícium, szelén, tellúr, arzén és másokrengeteg ötvözet és kémiai vegyület gallium-arzenid stb.
A körülöttünk lévő világ szinte minden szervetlen anyaga félvezető. Attól függően, hogy a szennyező atom elektronokat adományoz vagy elfog-e, a szennyező atomokat donornak vagy akceptornak nevezzük.
A szennyeződés jellege változhat attól függően, hogy a kristályrács melyik atomját helyettesíti, melyik kristálytani síkba van beágyazva. A félvezetők vezetőképessége erősen függ a szemészeti mikroszkóp germánium. Az látási problémák nulla hőmérséklet közelében a félvezetők dielektromos tulajdonságai vannak.
A félvezetőket mind a vezetők, mind az dielektromos tulajdonságok jellemzik. A félvezető kristályokban az atomok kovalens kötéseket hoznak létre vagyis egy szilíciumkristályban egy elektron, hasonlóan a gyémánthoz, két atomhoz kötődikaz elektronoknak egy bizonyos szintű belső energiára van szükségük egy atomból való felszabaduláshoz 1,76 10—19 J, szemben a 11,2 gyel. Ez az energia megjelenik bennük a hőmérséklet növekedésével például szobahőmérsékleten az atomok hőmozgásának energiaszintje 0,4 · 10 —19 Jés az egyes elektronok energiát kapnak, hogy leváljanak a magtól.
A hőmérséklet emelkedésével nő a szabad elektronok és lyukak száma, szemészeti mikroszkóp germánium egy szennyeződést nem tartalmazó félvezetőben az elektromos ellenállás csökken. Általában elfogadott félvezetőknek tekinteni az elemeket, szemészeti mikroszkóp germánium elektronkötési energiája kevesebb, mint 1, eV.
Az elektron-lyuk vezetőképesség mechanizmusa belső vagyis szennyeződések nélküli félvezetőkben nyilvánul meg. Ez az úgynevezett a félvezetők belső elektromos vezetőképessége. Az elektron szemészeti mikroszkóp germánium a mag közötti kötés megszakadásakor szabad hely jelenik meg az atom elektronhéjában. Ez egy elektron átmenetet eredményez egy másik atomról egy szabad helyű atomra.
Az atomon, ahonnan az elektron áthaladt, egy másik elektron belép egy másik atomból, és így tovább. Ezt a folyamatot az atomok kovalens kötései okozzák. Így egy pozitív töltés maga az atom mozgatása nélkül mozog.
Ezt a feltételes pozitív töltést lyuknak nevezzük. A félvezető furatmobilitása általában alacsonyabb, mint az elektronmobilitás. Félvezetőket, amelyekben az atomok ionizációs folyamatában szabad elektronok és "lyukak" jelennek meg, amelyekből az egész kristály felépül, nevezzük belső vezetőképességű félvezetők A belső vezetőképességű félvezetőkben a szabad elektronok koncentrációja megegyezik a szemészeti mikroszkóp germánium koncentrációjával.
A lyukak koncentrációja mindig megegyezik a szabad elektronok koncentrációjával, mivel azt nem a doppingolás, hanem az anyag belső tulajdonságai határozzák szemészeti mikroszkóp germánium, nevezetesen a hővel gerjesztett hordozók, a sugárzás és a belső hibák.
